Area Radio wave propagation / Essential characteristics of electromagnetic fields and waves IEV ref 705-01-28 en wave vector a complex vector $\stackrel{\to }{\underset{_}{K}}=\stackrel{\to }{{K}^{\prime }}+\text{j}\stackrel{\to }{{K}^{″}}$ which characterizes a sinusoidal electromagnetic wave relative to a point in space when each of the electromagnetic field vectors can be represented, in a domain of space in the neighbourhood of this point, by an expression such as: $\stackrel{\to }{{\underset{_}{V}}_{\text{i}}}=\stackrel{\to }{{\underset{_}{V}}_{\text{oi}}}\text{\hspace{0.17em}}{\text{e}}^{\text{j}\left(\omega t-\stackrel{\to }{\underset{_}{K}}\cdot \stackrel{\to }{r}\right)}$ in which: - vectors $\stackrel{\to }{{\underset{_}{V}}_{\text{oi}}}\text{\hspace{0.17em}}$, generally complex, are independent of time and practically constant in the domain considered, - $\stackrel{\to }{\underset{_}{K}}$ vector is practically constant in the domain considered, - ω is the angular frequency, - t is time, - $\stackrel{\to }{r}$ is the vector joining the origin of coordinates to the point of interest in the domain Note 1 – If the wave can be characterized by a wave vector at every point in a domain, there exists a wavefront containing the point and orthogonal to the real part $\stackrel{\to }{{K}^{\prime }}$ of the wave vector. The magnitude of $\stackrel{\to }{\underset{_}{K}}$ is 2π divided by the wavelength. Note 2 – The wave has an elliptical polarization if the imaginary part of each vector $\stackrel{\to }{{\underset{_}{V}}_{\text{oi}}}\text{\hspace{0.17em}}$ is neither zero nor collinear with its real part; the wave has a linear polarization in the other cases. fr vecteur d'onde, m vecteur complexe $\stackrel{\to }{\underset{_}{K}}=\stackrel{\to }{{K}^{\prime }}+\text{j}\stackrel{\to }{{K}^{″}}$ caractérisant une onde électromagnétique sinusoïdale en un point lorsque chacun des vecteurs du champ électromagnétique peut être représenté, dans un domaine au voisinage de ce point, par une expression de la forme: $\stackrel{\to }{{\underset{_}{V}}_{\text{i}}}=\stackrel{\to }{{\underset{_}{V}}_{\text{oi}}}\text{\hspace{0.17em}}{\text{e}}^{\text{j}\left(\omega t-\stackrel{\to }{\underset{_}{K}}\cdot \stackrel{\to }{r}\right)}$ dans laquelle: - les vecteurs $\stackrel{\to }{{\underset{_}{V}}_{\text{oi}}}\text{\hspace{0.17em}}$, généralement complexes, sont indépendants du temps et pratiquement constants dans le domaine considéré, - le vecteur $\stackrel{\to }{\underset{_}{K}}$ est pratiquement constant dans le domaine considéré, - ω est la pulsation, - t est le temps, - $\stackrel{\to }{r}$ est le vecteur joignant l'origine des coordonnées au point considéré du domaine Note 1 – Si l'onde peut être caractérisée en chaque point d'un domaine par un vecteur d'onde, il existe une surface d'onde passant par ce point et normale à la partie réelle $\stackrel{\to }{{K}^{\prime }}$ du vecteur d'onde. La norme de $\stackrel{\to }{\underset{_}{K}}$ est le quotient de 2π par la longueur d'onde Note 2 – L'onde est à polarisation elliptique si la partie imaginaire de chaque vecteur $\stackrel{\to }{{\underset{_}{V}}_{\text{oi}}}\text{\hspace{0.17em}}$ n'est ni nulle ni colinéaire à sa partie réelle, elle est à polarisation rectiligne dans les autres cas. ar متجه موجة de Wellenvektor, m es vector de onda it vettore d'onda ko 파 벡터파수 벡터 ja 波動ベクトル pl wektor fali pt vector de onda sv vågvektor